ਬਿਜਲੀ ਖੇਤਰ ਦੀ superposition ਦੇ ਅਸੂਲ

ਇਸ ਭਾਗ ਦਾ ਮੁੱਖ ਉਦੇਸ਼ ਅਜਿਹੇ ਤਰੀਕੇ ਨਾਲ electrostatics ਵਿਚ ਸੂਤਰਬੱਧ ਕੀਤਾ ਹੈ: ਸਪੇਸ ਵਿੱਚ ਦਰਸਾਈ ਦੀ ਵੰਡ ਅਤੇ ਰਕਮ ਦੇ ਕੇ ਬਿਜਲੀ ਦੇ ਦੋਸ਼ (ਖੇਤਰ ਸਰੋਤ) ਸਾਰੇ ਅੰਕ 'ਤੇ ਈ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਦੇ ਵੈਕਟਰ ਦੇ ਮੁੱਲ ਪਤਾ ਕਰਨ ਲਈ. ਇਸ ਸਮੱਸਿਆ ਦਾ ਹੱਲ ਬਿਜਲੀ ਖੇਤਰ (ਬਿਜਲੀ ਖੇਤਰ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦੀ ਆਜ਼ਾਦੀ ਦੇ ਅਸੂਲ) ਦੇ superposition ਦੇ ਅਸੂਲ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਅਜਿਹੇ ਸੰਕਲਪ ਦੇ ਆਧਾਰ 'ਤੇ ਸੰਭਵ ਹੈ: ਦੋਸ਼ ਦੇ ਕਿਸੇ ਵੀ ਬਿਜਲੀ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਸਿਸਟਮ ਦੀ ਤੀਬਰਤਾ ਖੇਤਰ ਤਾਕਤ ਹੈ, ਜੋ ਦੋਸ਼ ਦੇ ਹਰ ਦੁਆਰਾ ਪੈਦਾ ਕਰ ਰਹੇ ਹਨ ਦੇ ਰੇਿਾ ਦੀ ਰਕਮ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੋ ਜਾਵੇਗਾ.

ਦੋਸ਼ ਹੈ ਕਿ ਬਣਾਉਣ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਸਟੈਟਿਕ ਖੇਤਰ ਸਪੇਸ ਜ diskertno ਜ ਲਗਾਤਾਰ ਵਿਚ ਵੰਡਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ. ਪਹਿਲੇ ਕੇਸ ਵਿੱਚ, ਖੇਤਰ ਦੀ ਤਾਕਤ :

n

E = Σ Ei₃

i = T,

ਜਿੱਥੇ EI - ਇੱਕ ਇ-ਫਰਬਰੀ ਇੰਚਾਰਜ ਸਿਸਟਮ ਦੁਆਰਾ ਤਿਆਰ ਖੇਤਰ ਸਪੇਸ ਦੇ ਇੱਕ ਖਾਸ ਮੌਕੇ 'ਤੇ ਤੀਬਰਤਾ, ਅਤੇ n - ਕੁੱਲ ਗਿਣਤੀ diskertnyh ਦੋਸ਼ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਸਿਸਟਮ ਵਿੱਚ ਸ਼ਾਮਿਲ ਹੁੰਦੇ ਹਨ.

ਸਮੱਸਿਆ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ 'ਤੇ ਆਧਾਰਿਤ ਹੈ ਨੂੰ ਹੱਲ ਦੀ ਇੱਕ ਉਦਾਹਰਨ ਦੇ superposition ਦੇ ਅਸੂਲ ਬਿਜਲੀ ਖੇਤਰ. ਇਸ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਸਟੈਟਿਕ ਖੇਤਰ ਹੈ, ਜਿਸ vacuo ਸਟੇਸ਼ਨਰੀ ਬਿੰਦੂ ਦੋਸ਼ ਵਿੱਚ ਬਣਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ ਪਤਾ ਕਰਨ ਲਈ q₁, q₂, ..., qn, ਫਾਰਮੂਲਾ ਵਰਤ:

n

E = (1 / 4πε₀) Σ (ਵਿੱਚ ਪਹਿਲੀ / r³i) ri

i = T,

ਜਿੱਥੇ ri - ਘੇਰੇ ਵੈਕਟਰ ਖੇਤਰ ਦੇ ਇੱਕ ਦਿੱਤੇ ਬਿੰਦੂ 'ਤੇ ਬਿੰਦੂ ਚਾਰਜ ਵਿੱਚ ਪਹਿਲੀ ਤੱਕ ਖਿੱਚਿਆ.

ਇੱਥੇ ਇੱਕ ਹੋਰ ਉਦਾਹਰਨ ਹੈ. ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਸਟੈਟਿਕ ਖੇਤਰ ਹੈ, ਜਿਸ vacuo ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਬਿਜਲੀ ਦੇ dipole ਕੇ ਤਿਆਰ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ ਦੇ ਇਰਾਦਾ.

ਬਿਜਲੀ dipole - ਪੂਰਾ ਮੁੱਲ ਵਿੱਚ ਦੋ ਇੱਕੋ ਹੈ ਅਤੇ, ਦਾ ਇੱਕ ਸਿਸਟਮ ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ ਨਿਸ਼ਾਨ ਦੋਸ਼ Q> 0 ਅਤੇ -q ਦੇ,, ਦੂਰੀ ਮੈਨੂੰ ਉਹ ਵਿਚਕਾਰ ਦੂਰੀ ਅੰਕ ਮੰਨਿਆ ਨਾਲ ਮੁਕਾਬਲੇ ਮੁਕਾਬਲਤਨ ਛੋਟਾ ਹੈ. ਮੋਢੇ dipole ਵੈਕਟਰ L ਸੱਦਿਆ ਜਾਵੇਗਾ, ਜੋ ਕਿ dipole ਧੁਰੇ ਦੇ ਨਾਲ-ਨਾਲ ਦੇ ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਚਾਰਜ ਕਰਨ ਦੇ ਨਿਰਦੇਸ਼ ਹੈ ਨਕਾਰਾਤਮਕ ਅਤੇ ਅੰਕੀ ਦੂਰੀ ਨੂੰ ਵਿਚਕਾਰ ਮੈਨੂੰ ਦੇ ਬਰਾਬਰ. ਵੈਕਟਰ pₑ = ਿਜਸ - ਬਿਜਲੀ dipole ਪਲ (ਬਿਜਲੀ dipole ਪਲ).

ਕਿਸੇ ਵੀ ਮੌਕੇ 'ਤੇ Dipole ਖੇਤਰ ਦੀ ਤਾਕਤ ਈ:

E = + E₊ E₋,

ਜਿੱਥੇ E₊ ਅਤੇ E₋ ਬਿਜਲੀ ਦੋਸ਼ q ਅਤੇ -q ਦੇ ਖੇਤਰ ਤਾਕਤ ਹਨ.

ਇਸ ਲਈ, ਬਿੰਦੂ ਇੱਕ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ dipole ਧੁਰੇ 'ਤੇ ਸਥਿਤ ਹੈ' ਤੇ, dipole ਦੇ ਖੇਤਰ ਦੀ ਤਾਕਤ vacuo ਵਿਚ ਬਰਾਬਰ ਹੋਵੇਗਾ

E = (1 / 4πε₀) (2pₑ / r³)

ਬਿੰਦੂ 'ਬੀ' ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਇਸ ਦੇ ਮੱਧ ਤੱਕ ਘਟਾ dipole ਧੁਰੇ ਲੰਬ ਤੇ ਸਥਿਤ ਹੈ ਤੇ:

E = (1 / 4πε₀) (pₑ / r³)

ਇੱਕ ਇਖਤਿਆਰੀ ਬਿੰਦੂ ਮੀਟਰ 'ਤੇ, ਕਾਫੀ dipole (r≥l) ਤੱਕ ਰਿਮੋਟ, ਇਸ ਦੇ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਯੂਨਿਟ ਦੀ ਤੀਬਰਤਾ ਹੈ

E = (1 / 4πε₀) (pₑ / r³) √3cosθ + 1

ਇਸ ਦੇ ਨਾਲ, ਬਿਜਲੀ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਦੋ ਬਿਆਨ ਦੇ superposition ਦੇ ਅਸੂਲ ਹੈ:

1. ਦੋ ਦੋਸ਼ ਦੇ ਦਖਲ ਦੀ Coulomb ਫੋਰਸ ਨੂੰ ਹੋਰ ਦਾ ਦੋਸ਼ ਸਰੀਰ ਦੀ ਮੌਜੂਦਗੀ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਨਹੀ ਹੈ.
2. ਸਾਨੂੰ ਲੱਗਦਾ ਹੈ ਕਿ ਚਾਰਜ ਸ ਦੋਸ਼ Q1 ਦੀ ਸਿਸਟਮ, Q2 ਨਾਲ ਸੰਪਰਕ ਕਰੀਏ ,. . . , Qn. ਸਿਸਟਮ ਦੇ ਦੋਸ਼ ਦੇ ਹਰੇਕ ਇੰਚਾਰਜ ਸ 'ਤੇ ਕੰਮ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਜੇ F₁ ਲਈ ਮਜਬੂਰ ਕਰਨ, F₂, ..., Fn, ਕ੍ਰਮਵਾਰ, ਪਰਿਣਾਮੀ ਫੋਰਸ ਜੁਡ਼ੋ, ਸਿਸਟਮ ਦਾ ਹਿੱਸਾ' ਤੇ ਚਾਰਜ Q ਲਈ ਲਾਗੂ ਵਿਅਕਤੀ ਨੂੰ ਫ਼ੌਜ ਦੇ ਵੈਕਟਰ ਦੀ ਰਕਮ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੈ:
   ਤੇ ਜੁਡ਼ੋ = F₁ + F₂ + ... + Fn.

ਇਸ ਲਈ, ਬਿਜਲੀ ਖੇਤਰ ਨੂੰ superposition ਅਸੂਲ ਦਾ ਇੱਕ ਅਹਿਮ ਬਿਆਨ ਕਰਨ ਲਈ ਆਉਣ ਲਈ ਸਹਾਇਕ ਹੈ.

ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਜਾਣਿਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਗੁਰੂਤਾ ਦੇ ਨੇਮ ਦਾ ਨਾ ਸਿਰਫ ਬਿੰਦੂ-ਪੁੰਜ ਲਈ, ਪਰ ਇਹ ਵੀ ਇੱਕ spherically-ਸਮਮਿਤੀ ਭਾਰ ਵੰਡ ਦੇ ਨਾਲ ਜ਼ਿਮਬਾਬਵੇ ਦੇ ਲਈ ਠੀਕ ਹੈ, (ਖਾਸ 'ਚ, ਬਾਲ ਅਤੇ ਬਿੰਦੂ ਪੁੰਜ ਲਈ); ਫਿਰ r - (ਬਾਲ ਦੀ ਕਦਰ ਕਰਨ ਲਈ ਬਿੰਦੂ ਪੁੰਜ ਤੱਕ) ਜ਼ਿਮਬਾਬਵੇ ਦੇ ਕਦਰ ਵਿਚਕਾਰ ਦੂਰੀ. ਇਹ ਗੁਰੂਤਾ ਦੇ ਕਾਨੂੰਨ ਅਤੇ superposition ਦੇ ਅਸੂਲ ਦੇ ਗਣਿਤ ਫਾਰਮ ਹੈ.

ਇਸ ਫਾਰਮੂਲੇ Coulomb ਕਾਨੂੰਨ ਦੀ ਗੰਭੀਰਤਾ ਦੇ ਕਾਨੂੰਨ ਦੇ ਤੌਰ 'ਤੇ ਉਸੇ ਬਣਤਰ ਹੈ, ਅਤੇ Coulomb ਫੋਰਸ ਨੂੰ ਵੀ ਖੇਤਰ ਸੰਰਚਿਤ ਹੈ superposition ਅਸੂਲ ਹੈ, ਇਸ ਨੂੰ ਇਸੇ ਸਿੱਟੇ ਨੂੰ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਸੰਭਵ ਹੈ: coulomb ਸ਼ਰਤ ਜ਼ਿਮਬਾਬਵੇ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਨਾਲ ਦੋ ਦਾ ਦੋਸ਼ ਬਾਲ (ਬਾਲ ਦੇ ਨਾਲ ਬਿੰਦੂ ਚਾਰਜ) ਗੱਲਬਾਤ ਕਰੇਗਾ spherically ਸਮਮਿਤੀ ਚਾਰਜ ਦੀ ਵੰਡ; ਇਸ ਮਾਮਲੇ 'ਚ ਆਰ ਦੇ ਮੁੱਲ ਜ਼ਿਮਬਾਬਵੇ (ਇੱਕ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਚਾਰਜ ਦੇ ਇੱਕ ਬਿੰਦੂ ਤੱਕ) ਦੀ ਕਦਰ ਵਿਚਕਾਰ ਦੂਰੀ ਹੈ.

ਇਸ ਕਰਕੇ ਖੇਤਰ ਦਾ ਦੋਸ਼ ਬਾਲ ਦੀ ਤੀਬਰਤਾ ਬਾਲ ਦੇ ਬਾਹਰ ਹੈ, ਇੱਕ ਬਿੰਦੂ ਚਾਰਜ ਦੇ, ਜੋ ਕਿ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਹੀ ਹੁੰਦਾ ਹੈ.

ਪਰ electrostatics ਵਿਚ, ਗੰਭੀਰਤਾ ਦੇ ਉਲਟ, ਇਸ ਵਿਚਾਰ ਨਾਲ, ਖੇਤਰ ਦੇ ਇੱਕ superposition ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ, ਸਾਨੂੰ ਧਿਆਨ ਰੱਖਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ. ਮਿਸਾਲ ਲਈ, ਜਦ ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਮੈਟਲ ਜ਼ਿਮਬਾਬਵੇ ਗੋਲਾਕਾਰ ਸਮਰੂਪਤਾ ਵੰਡਿਆ ਹੋਇਆ ਹੈ, ਦਾ ਦੋਸ਼ ਨੇੜੇ ਆ: ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਦੋਸ਼, ਆਪਸੀ ਬੰਦ ਧੱਕਣ, ਜ਼ਿਮਬਾਬਵੇ ਦੇ ਹਰ ਹੋਰ ਭਾਗ ਤੱਕ ਦਾ ਸਭ ਰਿਮੋਟ ਹੁੰਦੇ ਹਨ ਜਾਵੇਗਾ (ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਚਾਰਜ ਦੇ ਕਦਰ ਜ਼ਿਮਬਾਬਵੇ ਦੇ ਅੱਡੇ ਵੱਧ ਦੂਰ ਅਲੱਗ ਸਥਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾਵੇਗਾ). ਇਸ ਲਈ ਇਸ ਮਾਮਲੇ 'ਚ ਜ਼ਿਮਬਾਬਵੇ ਦੇ ਘਿਣਾਉਣੇ ਫੋਰਸ ਮੁੱਲ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ r ਕਦਰ ਵਿਚਕਾਰ ਦੂਰੀ ਭਰ ਕੇ Coulomb ਦੇ ਕਾਨੂੰਨ ਤੱਕ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤਾ ਹੈ ਵੱਧ ਘੱਟ ਹੈ.