ਇਸੇ Fresnel ਜ਼ੋਨ

Fresnel ਜ਼ੋਨ - ਖੇਤਰ ਹੈ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਆਵਾਜ਼ ਜ ਦੀ ਰੌਸ਼ਨੀ ਵੇਵ ਦੀ ਸਤਹ ਆਵਾਜ਼ diffraction ਨਤੀਜੇ ਜ ਚਾਨਣ ਦੇ ਹਿਸਾਬ ਨੂੰ ਪੂਰਾ ਕਰਨ ਲਈ ਹੁੰਦੇ ਹਨ. ਇਹ ਵਿਧੀ ਪਹਿਲੀ 1815 O.Frenel ਵਿਚ ਲਾਗੂ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ.

ਇਤਿਹਾਸਕ ਜਾਣਕਾਰੀ

Augustin-ਝਾਨ Frenel (10.06.1788-14.07.1827) - ਹੈ French ਭੌਤਿਕ. ਉਸ ਨੇ ਸਰੀਰਕ ਆਪਟਿਕਸ ਦੀ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾ ਦਾ ਅਧਿਐਨ ਕਰਨ ਲਈ ਉਸ ਦੀ ਜ਼ਿੰਦਗੀ ਸਮਰਪਿਤ. ਉਸ ਨੇ ਇਹ ਵੀ 1811 ਵਿਚ ਈ Malus ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਹੇਠ ਸੁਤੰਤਰ ਸ਼ੁਰੂ ਕੀਤਾ ਭੌਤਿਕ ਦਾ ਅਧਿਐਨ ਕਰਨ ਲਈ, ਜਲਦੀ ਹੀ ਆਪਟਿਕਸ ਦੇ ਖੇਤਰ ਵਿਚ ਤਜਰਬੇ ਖੋਜ ਵਿੱਚ ਦਿਲਚਸਪੀ ਬਣ ਗਿਆ. 1814 ਵਿਚ, ਦਖ਼ਲ ਦੇ ਅਸੂਲ "ਪਤਾ ਲੱਗੀ," ਹੈ, ਅਤੇ 1816 ਵਿੱਚ ਹਾਈਗਨਜ਼ ਦੇ ਨਾਲ ਨਾਲ-ਜਾਣਿਆ ਅਸੂਲ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਅਧਾਰ ਹੈ ਅਤੇ ਮੁਢਲੇ ਵੇਵ ਦੇ ਦਖ਼ਲ ਦੀ ਧਾਰਨਾ ਪੇਸ਼ ਕੀਤਾ ਹੈ. 1818 ਵਿਚ, ਕੰਮ ਕੀਤਾ ਤੇ ਬਣਾਉਣ, ਉਹ ਥਿਊਰੀ ਵਿਕਸਿਤ ਦੀ ਰੌਸ਼ਨੀ diffraction ਦੇ. ਉਹ ਕਿਨਾਰੇ ਤੱਕ diffraction ਦਾ ਵਿਚਾਰ ਦੇ ਅਭਿਆਸ, ਦੇ ਨਾਲ ਨਾਲ ਇੱਕ ਸਰਕੂਲਰ ਮੋਰੀ ਪੇਸ਼ ਕੀਤਾ. ਕਰਵਾਏ ਪ੍ਰਯੋਗ, ਹੁਣ ਕਲਾਸਿਕ, biprism ਅਤੇ ਹਲਕਾ ਦਖਲ ਦੇ bizerkalami ਨਾਲ. 1821 ਵਿਚ ਉਸ ਨੇ ਚਾਨਣ ਨੂੰ ਵੇਵ ਦੇ ਬਾਈਲਰੈਿਰਲ ਕੁਦਰਤ ਦੇ ਇਸ ਤੱਥ ਨੂੰ ਸਾਬਤ, 1823 ਵਿਚ ਸਰਕੂਲਰ ਅਤੇ ਅੰਡਾਕਾਰ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਖੋਲ੍ਹਿਆ. ਉਹ ਲਹਿਰ ਵਰਣਨ chromatic ਧਰੁਵੀਕਰਨ, ਦੇ ਨਾਲ ਨਾਲ ਜਹਾਜ਼ ਦੀ ਰੋਟੇਸ਼ਨ ਦੇ ਆਧਾਰ 'ਤੇ ਸਮਝਾਇਆ ਚਾਨਣ ਦੇ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਦੀ ਅਤੇ birefringence. 1823 ਵਿੱਚ, ਉਸ ਨੇ refraction ਅਤੇ ਕਾਨੂੰਨ ਦੀ ਸਥਾਪਨਾ ਚਾਨਣ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ ਦੋ ਮੀਡੀਆ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਫਲੈਟ ਸਤਹ 'ਤੇ. ਜੰਗ ਦੇ ਨਾਲ-ਨਾਲ ਲਹਿਰ ਆਪਟਿਕਸ ਦਾ ਸਿਰਜਣਹਾਰ ਮੰਨਿਆ. ਅਜਿਹੇ ਇੱਕ ਮਿਰਰ ਜ ਇੱਕ Fresnel biprism Fresnel ਕਈ ਦਖ਼ਲ ਜੰਤਰ, ਦੀ ਖੋਜ ਹੈ. ਇਹ ਲਾਈਟਹਾਊਸ ਭਰਨਾ ਹੈ ਦੀ ਇੱਕ ਬੁਨਿਆਦੀ ਨਵ ਤਰੀਕੇ ਨਾਲ ਦੇ ਬਾਨੀ ਮੰਨਿਆ.

ਥਿਊਰੀ ਦੀ ਇੱਕ ਬਿੱਟ

ਕਿਸੇ ਵੀ ਸ਼ਕਲ ਦੀ ਇੱਕ ਮੋਰੀ ਲਈ ਅਤੇ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇਸ ਨੂੰ ਬਿਨਾ Fresnel diffraction ਸੰਭਵ ਪਤਾ ਕਰੋ. ਪਰ, ਸੰਭਾਵਨਾ, ਦੀ ਝਲਕ ਦੇ ਬਿੰਦੂ ਤੱਕ ਇਸ ਨੂੰ ਇੱਕ ਸਰਕੂਲਰ ਮੋਰੀ ਸ਼ਕਲ ਵਿੱਚ ਇਸ ਦਾ ਇਲਾਜ ਕਰਨ ਲਈ ਵਧੀਆ ਹੈ. ਇਸ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਚਾਨਣ ਸਰੋਤ ਹੈ ਅਤੇ ਨਿਗਰਾਨੀ ਬਿੰਦੂ ਇੱਕ ਲਾਈਨ ਸਕਰੀਨ ਜਹਾਜ਼ ਨੂੰ ਲੰਬ ਹੈ ਅਤੇ ਮੋਰੀ ਦੇ ਕਦਰ ਲੰਘਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ 'ਤੇ ਹੋਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ. ਅਸਲ ਵਿਚ, Fresnel ਜ਼ੋਨ ਵਿਚ ਕਿਸੇ ਵੀ ਸਤਹ, ਜਿਸ ਦੁਆਰਾ ਚਾਨਣ ਨੂੰ ਵੇਵ ਤੋੜ ਸਕਦਾ ਹੈ. ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, equiphase ਸਤਹ. ਪਰ, ਇਸ ਮਾਮਲੇ 'ਚ ਇਸ ਨੂੰ ਫਲੈਟ ਜ਼ੋਨ ਮੋਰੀ ਨੂੰ ਤੋੜਨ ਲਈ ਸਹੂਲਤ ਹੋ ਜਾਵੇਗਾ. ਇਸ ਲਈ ਸਾਨੂੰ ਬੁਨਿਆਦੀ ਆਪਟੀਕਲ ਸਮੱਸਿਆ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਦੀ ਪਾਲਣਾ-ਅੱਪ ਬੇਤਰਤੀਬ ਨੰਬਰ ਦੇ ਨਾਲ ਨਾਲ ਸਾਨੂੰ ਨਾ ਸਿਰਫ ਪਹਿਲੇ Fresnel ਜ਼ੋਨ ਦੇ ਘੇਰੇ ਦਾ ਪਤਾ ਕਰਨ ਲਈ ਸਹਾਇਕ ਹੈ, ਪਰ ਇਹ ਵੀ ਗੌਰ ਕਰੋ.

ਰਿੰਗ ਦਾ ਅਕਾਰ ਦਾ ਕੰਮ

ਇਹ ਕਲਪਨਾ ਕਰਨਾ ਕਿ ਫਲੈਟ ਮੋਰੀ ਦੀ ਸਤਹ ਚਾਨਣ ਸਰੋਤ (ਬਿੰਦੂ C) ਅਤੇ ਨਿਗਰਾਨ (ਬਿੰਦੂ ਐਚ) ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਹੀ ਹੈ ਸ਼ੁਰੂ ਕਰਨ ਲਈ. ਇਹ ਲਾਈਨ ਚੌਧਰੀ ਲੰਬਵਤ ਹੈ. ਸੀ.ਐਚ. ਹਿੱਸੇ ਦੇ ਆਲੇ-ਮੋਰੀ Center (ਬਿੰਦੂ ਹੇ) ਦੁਆਰਾ ਲੰਘਦਾ ਹੈ. ਜਦ ਕਿ ਸਾਡਾ ਟੀਚਾ ਹੈ ਸਮਰੂਪਤਾ ਦੇ ਧੁਰੇ, Fresnel ਜ਼ੋਨ ਰਿੰਗ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿਚ ਹੋ ਜਾਵੇਗਾ. ਫ਼ੈਸਲਾ ਇੱਕ ਇਖਤਿਆਰੀ ਨੰਬਰ (ਮੀਟਰ) ਦੇ ਨਾਲ ਇਹ ਚੱਕਰ ਦੇ ਘੇਰੇ ਦੇ ਇਰਾਦੇ ਨੂੰ ਘੱਟ ਕੀਤਾ ਜਾ ਜਾਵੇਗਾ. ਵੱਧ ਮੁੱਲ ਜ਼ੋਨ ਦੇ ਘੇਰੇ ਨੂੰ ਕਿਹਾ ਗਿਆ ਹੈ. ਸਮੱਸਿਆ ਇਸ ਨੂੰ ਵਾਧੂ ਉਸਾਰੀ ਨੂੰ ਕੀ ਕਰਨ ਦੀ, ਅਰਥਾਤ ਜ਼ਰੂਰੀ ਹੈ ਨੂੰ ਹੱਲ ਕਰਨ ਲਈ: ਉਦਘਾਟਨੀ ਦੇ ਜਹਾਜ਼ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਇਖਤਿਆਰੀ ਬਿੰਦੂ (ਏ) ਦੀ ਚੋਣ ਕਰੋ ਅਤੇ ਨਿਗਰਾਨੀ ਦੇ ਬਿੰਦੂ ਅਤੇ ਹਲਕਾ ਸਰੋਤ ਤੱਕ ਸਿੱਧੀ ਲਾਈਨ ਹਿੱਸੇ ਨੂੰ ਇਸ ਨਾਲ ਜੁੜਨ. ਨਤੀਜਾ ਇੱਕ ਤਿਕੋਣ SAN ਹੈ. ਫਿਰ ਤੁਹਾਨੂੰ ਇਸ ਨੂੰ ਕਰ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਇਸ ਨੂੰ ਰੌਸ਼ਨੀ ਲਹਿਰ SAN ਦੇ ਰਾਹ ਦੇ ਨਾਲ-ਨਾਲ ਦਰਸ਼ਕ ਨੂੰ ਆ ਰਿਹਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਇੱਕ ਮਾਰਗ ਸੀ.ਐਚ. ਲੈ ਜਾਵੇਗਾ ਵੱਧ, ਇੱਕ ਹੁਣ ਮਾਰਗ ਪਾਸ. ਇਹ ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ ਕਿ ਮਾਰਗ ਫਰਕ CA + ਇੱਕ-ਸੀ.ਐਚ. ਵਿਚਕਾਰ ਲਹਿਰ ਪੜਾਅ ਨਿਗਰਾਨੀ ਬਿੰਦੂ 'ਤੇ ਸੈਕੰਡਰੀ ਸਰੋਤ (A ਅਤੇ D) ਤੱਕ ਪਾਸ ਕਰ ਰਹੇ ਹਨ ਫਰਕ ਦੱਸਦੀ ਹੈ. ਇਸ ਦਾ ਮੁੱਲ ਤੱਕ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਮੌਕੇ 'ਤੇ ਨਿਗਰਾਨ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਹੈ, ਅਤੇ ਇਸ ਲਈ ਹਲਕਾ ਤੀਬਰਤਾ ਨਾਲ ਪਰਿਣਾਮੀ ਦਖ਼ਲ ਵੇਵ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦਾ ਹੈ.

ਪਹਿਲੇ ਘੇਰੇ ਦੀ ਗਣਨਾ

ਸਾਨੂੰ ਕਿ ਜੇ ਮਾਰਗ ਫਰਕ ਅੱਧੇ ਦਾ ਚਾਨਣ ਤਰੰਗ (/ 2 λ) ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਚਾਨਣ antiphase ਵਿਚ ਅਬਜ਼ਰਵਰ ਨੂੰ ਆਉਣ ਦਾ ਪਤਾ. ਇਹ ਸਿੱਟਾ ਕੱਢਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ ਕਿ ਜੇ ਮਾਰਗ ਫਰਕ λ / 2 ਵੱਧ ਘੱਟ ਹੋ ਜਾਵੇਗਾ, ਚਾਨਣ ਵੀ ਉਸੇ ਪੜਾਅ ਵਿਚ ਆ ਜਾਵੇਗਾ. ਇਹ ਹਾਲਤ CA + ਇੱਕ-SN≤ λ / 2, ਪਰਿਭਾਸ਼ਾ ਕੇ, ਜੋ ਕਿ ਹਾਲਤ ਬਿੰਦੂ ਇੱਕ ਪਹਿਲੇ ਰਿੰਗ 'ਚ ਸਥਿਤ ਹੈ, ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ ਇਸ ਨੂੰ ਪਹਿਲੀ Fresnel ਜ਼ੋਨ ਹੈ. ਇਸ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਸਰਕਲ ਮਾਰਗ ਫਰਕ ਦੀ ਸੀਮਾ ਚਾਨਣ ਦੇ ਅੱਧੇ ਤਰੰਗ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੈ. ਇਸ ਲਈ ਇਸ ਸਮੀਕਰਨ ਪਹਿਲੇ ਜ਼ੋਨ ਦੇ ਘੇਰੇ, ਪੀ ₁ ਜਾਣਿਆ ਪਤਾ ਕਰਨ _ਲਈ. ਜਦ ਮਾਰਗ ਫਰਕ / 2 λ ਲਈ, ਇਸ ਨੂੰ ਹਿੱਸੇ OA ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੋ ਜਾਵੇਗਾ. ਜੋ ਕਿ ਇਸ ਕੇਸ ਵਿਚ, ਜੇ ਦੂਰੀ ਕਾਫ਼ੀ CO ਮੋਰੀ ਵਿਆਸ (ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਅਜਿਹਾ ਹੀ embodiments ਮੰਨਿਆ) ਵੱਧ ਹੈ, ਪਹਿਲੇ ਜ਼ੋਨ ਦੇ ਰੇਿਾ ਘੇਰੇ ਦੇ ਵਿਚਾਰ ਹੇਠ ਫਾਰਮੂਲੇ ਨਾਲ ਪ੍ਰਭਾਸ਼ਿਤ ਕੀਤਾ ਹੈ: ਪੀ ₁ = √ (λ * CO + OH) / (CO + OH).

Fresnel ਜ਼ੋਨ ਦੇ ਘੇਰੇ ਦੀ ਗਣਨਾ

ਇਸ ਉਪਰੰਤ ਰਿੰਗ ਦੇ radii ਦਾ ਮੁੱਲ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕਰਨ ਲਈ ਫਾਰਮੂਲਾ ਇੱਕੋ ਉਪਰ ਚਰਚਾ ਕੀਤੀ, ਸਿਰਫ ਲੋੜੀਦੇ ਜ਼ੋਨ ਨੰਬਰ ਦੇ ਅੰਸ਼ ਕਰਨ ਲਈ ਸ਼ਾਮਿਲ ਹਨ. ਮਾਰਗ ਫਰਕ ਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਕੇਸ ਦੀ ਸਮਾਨਤਾ ਨੂੰ ਵਿੱਚ ਬਣ CA + ਇੱਕ-SN≤ ਮੀਟਰ * λ / 2 ਜ CA + ਏ-CO-ON≤ ਮੀਟਰ * λ / 2. ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਨੰਬਰ "ਮੀਟਰ" ਨਾਲ ਲੋੜੀਦਾ ਖੇਤਰ ਦੇ ਘੇਰੇ ਹੇਠ ਫਾਰਮੂਲੇ ਪ੍ਰਭਾਸ਼ਿਤ: ਪੀ _ਮੀਟਰ = √ (ਮੀਟਰ * λ * CO + OH) / (CO + OH) = ₁ ਪੀ √m

ਵਿਚਕਾਰਲੇ ਨਤੀਜੇ ਨੂੰ ਸਮੇਟਦੇ

ਇਹ ਨੋਟ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਜ਼ੋਨ ਵਿੱਚ ਤੋੜ - π * ਆਰ ² _{ਮੀਟਰ-1} = π * ₁ ਪੀ ² = ਪੀ ₁ - ਪੀ _ਮੀਟਰ = π * ਆਰ ² _ਮੀਟਰ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਇਸੇ ਖੇਤਰ ਦੇ ਹੋਣ ਸਰੋਤ 'ਤੇ ਸੈਕੰਡਰੀ ਚਾਨਣ ਸਰੋਤ ਦੇ _ਵੱਖ. ਲਾਗਲੇ Fresnel ਜ਼ੋਨ ਦੀ ਰੌਸ਼ਨੀ, ਉਲਟ ਪੜਾਅ ਵਿੱਚ ਆ ਹੈ, ਕਿਉਕਿ ਪਰਿਭਾਸ਼ਾ ਕੇ ਦਿਲੀ ਦੇ ਰਿੰਗ ਦੇ ਮਾਰਗ ਫਰਕ ਚਾਨਣ ਦੇ ਅੱਧੇ ਤਰੰਗ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੋਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ. ਇਸ ਦਾ ਨਤੀਜਾ Generalizing, ਸਾਨੂੰ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਚੱਕਰ ਤੇ ਛੇਕ ਤੋੜ (ਦਿਲੀ ਦੇ ਅਜਿਹੇ ਚਾਨਣ ਸਥਿਰ ਪੜਾਅ ਫਰਕ ਨਾਲ ਨਿਗਰਾਨ ਪਹੁੰਚਦੀ ਹੈ) ਉਸੇ ਖੇਤਰ 'ਤੇ ਰਿੰਗ ਤੋੜ ਦਾ ਮਤਲਬ ਸੀ. ਇਹ ਦਾਅਵਾ ਆਸਾਨੀ ਨਾਲ ਸਮੱਸਿਆ ਦੀ ਮਦਦ ਨਾਲ ਸਾਬਤ ਹੋ ਗਿਆ ਹੈ.

ਇੱਕ ਜਹਾਜ਼ ਲਹਿਰ ਲਈ Fresnel ਜ਼ੋਨ

ਟੁੱਟਣ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਖੇਤਰ ਦੇ ਥਿਨਰ ਰਿੰਗ ਵਿੱਚ ਖੋਲ੍ਹਣ ਖੇਤਰ 'ਤੇ ਗੌਰ ਕਰੋ. ਇਹ ਚੱਕਰ ਸੈਕੰਡਰੀ ਦਾ ਚਾਨਣ ਸਰੋਤ ਹਨ. ਦਰਸ਼ਕ ਨੂੰ ਹਰ ਰਿੰਗ ਚਾਨਣ ਲਹਿਰ ਦੀ ਆਮਦ ਦੇ ਐਪਲੀਟਿਊਡ, ਲਗਭਗ ਉਸੇ ਹੀ. ਇਸ ਦੇ ਨਾਲ, ਬਿੰਦੂ H 'ਤੇ ਨਾਲ ਲਗਦੇ ਸੀਮਾ ਤੱਕ ਪੜਾਅ ਨੂੰ ਵੀ ਇਹੀ ਹੁੰਦਾ ਹੈ. ਚਾਪ - ਇਸ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਅਬਜ਼ਰਵਰ ਤੇ ਗੁੰਝਲਦਾਰ amplitudes ਜਦ ਇੱਕ ਚੱਕਰ ਦਾ ਇਕ ਵੀ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਜਹਾਜ਼ ਫਾਰਮ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਹੈ. ਉਸੇ ਦੀ ਕੁੱਲ ਐਪਲੀਟਿਊਡ - ਦੀ ਵਡਿਆਈ ਕਰਨ. ਹੁਣ ਦੇਖੀਏ, ਜਦਕਿ ਸਮੱਸਿਆ ਦੇ ਹੋਰ ਪੈਰਾਮੀਟਰ ਨੂੰ ਕਾਇਮ ਰੱਖਣ ਮੋਰੀ ਦੇ ਘੇਰੇ ਵਿਚ ਤਬਦੀਲੀ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਦੇ ਮਿਲਕੀਅਤ ਦੇ ਬਦਲ ਰਹੇ ਪੈਟਰਨ. ਜੋ ਕਿ ਇਸ ਕੇਸ ਵਿਚ, ਜੇ ਮੋਰੀ ਸਿਰਫ ਇੱਕ ਹੀ ਜ਼ੋਨ ਆਬਜ਼ਰਵਰ ਲਈ, ਪੈਟਰਨ ਸ਼ਾਮਿਲ ਕਰਨ ਹਿੱਸਾ circumferentially ਦਿੱਤਾ ਗਿਆ ਹੈ ਖੁੱਲਦਾ ਹੈ. ਪਿਛਲੇ ਰਿੰਗ ਦੇ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਮੱਧ ਹਿੱਸੇ ਨੂੰ ਕਰਨ ਲਈ ਇੱਕ ਕੋਣ π ਰਿਸ਼ਤੇਦਾਰ, ਭਾਵ ਦੇ ਕੇ ਘੁੰਮ ਰਿਹਾ ਹੈ. ਕੇ ਪਹਿਲੇ ਜ਼ੋਨ ਦੇ ਮਾਰਗ ਫਰਕ, ਪਰਿਭਾਸ਼ਾ, ਬਰਾਬਰ ਦੇ ਕੇ λ / 2. ਇਹ ਕੋਣ π ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੋ ਜਾਵੇਗਾ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਅੱਧੇ ਘੇਰਾ ਹੋ ਜਾਵੇਗਾ. ਜ਼ੀਰੋ - ਇਸ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਨਿਗਰਾਨੀ ਮੌਕੇ 'ਤੇ ਇਹ ਮੁੱਲ ਦੀ ਰਕਮ ਜ਼ੀਰੋ ਹੈ ਭਾਵਪੂਰਤ ਲੰਬਾਈ. ਤਿੰਨ ਰਿੰਗ ਖੋਲ੍ਹਿਆ ਜਾਵੇਗਾ, ਜੇ, ਫਿਰ ਤਸਵੀਰ ਅੱਧੇ ਸਰਕਲ ਅਤੇ ਇਸ 'ਤੇ ਨੁਮਾਇੰਦਗੀ ਕਰੇਗਾ. ਰਿੰਗ ਦਾ ਇੱਕ ਵੀ ਗਿਣਤੀ ਦੇ ਦਰਸ਼ਕ ਦੀ ਗੱਲ ਵਿਚ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਜ਼ੀਰੋ ਹੈ. ਅਤੇ ਇਸ ਕੇਸ 'ਚ ਜਦ ਵਰਤ ਦੇ ਇੱਕ ਅਜੀਬ ਗਿਣਤੀ ਨੂੰ ਚੱਕਰ, ਇਸ ਨੂੰ ਵੱਧ ਮੁੱਲ ਅਤੇ ਇਸ ਦੇ ਨਾਲ amplitudes ਦੇ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਜਹਾਜ਼ ਵਿਚ ਵਿਆਸ ਦੀ ਲੰਬਾਈ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੋ ਜਾਵੇਗਾ. ਉਪਰੋਕਤ ਉਦੇਸ਼ ਪੂਰੀ Fresnel ਜ਼ੋਨ ਦੇ ਖੁੱਲ੍ਹੇ ਢੰਗ ਹੈ.

ਖਾਸ ਮਾਮਲੇ ਬਾਰੇ ਸੰਖੇਪ

ਬਹੁਤ ਘੱਟ ਹਾਲਾਤ 'ਤੇ ਗੌਰ ਕਰੋ. ਕਈ ਵਾਰੀ, ਸਮੱਸਿਆ ਹੈ ਕਿ Fresnel ਜ਼ੋਨ ਦੇ ਇੱਕ ਦਸ਼ਮਲਵ ਨੰਬਰ ਦਾ ਇਸਤੇਮਾਲ ਨੂੰ ਹੱਲ ਕਰਨ ਲਈ. ਇਸ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਅੱਧੇ ਰਿੰਗ ਦੇ ਤਹਿਤ ਇੱਕ ਤਿਮਾਹੀ ਚੱਕਰ ਪੈਟਰਨ, ਜੋ ਕਿ ਪਹਿਲੇ ਜ਼ੋਨ ਦੇ ਅੱਧੇ ਖੇਤਰ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰੀ ਹੋਵੇਗਾ ਅਹਿਸਾਸ. ਇਸੇ ਕਿਸੇ ਵੀ ਹੋਰ ਦਸ਼ਮਲਵ ਮੁੱਲ ਦਾ ਹਿਸਾਬ. ਕਈ ਵਾਰ ਹਾਲਤ ਲੱਗਦਾ ਹੈ ਕਿ ਰਿੰਗ ਦੇ ਕੁਝ ਦਸ਼ਮਲਵ ਗਿਣਤੀ ਨੂੰ ਬੰਦ ਕਰ ਦਿੱਤਾ ਅਤੇ ਇਸ ਲਈ ਬਹੁਤ ਖੁੱਲ੍ਹੇ. ਅਜਿਹੇ ਇੱਕ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਖੇਤ ਵੈਕਟਰ ਦੀ ਕੁੱਲ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਦੋ ਕੰਮ ਦੀ amplitudes ਦੇ ਫਰਕ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ ਪਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ. ਸਾਰੇ ਜ਼ੋਨ ਖੁੱਲ੍ਹੇ ਹਨ, ਤਦ ਉਥੇ ਦਾ ਚਾਨਣ ਵੇਵ ਦੇ ਰਾਹ ਵਿਚ ਕੋਈ ਰੁਕਾਵਟ, ਤਸਵੀਰ ਇੱਕ ਚੂੜੀਦਾਰ ਵਰਗਾ ਦਿਖਾਈ ਦੇਵੇਗਾ ਹੈ. ਇਹ ਬਾਹਰ ਕਾਮੁਕ ਹੈ, ਕਿਉਕਿ ਤੁਹਾਨੂੰ ਨੂੰ ਖੋਲ੍ਹਣ ਰਿੰਗ ਦੀ ਇੱਕ ਵੱਡੀ ਗਿਣਤੀ ਖਾਤੇ ਵਿੱਚ ਅਬਜ਼ਰਵਰ ਬਿੰਦੂ ਨੂੰ ਚਾਨਣ ਸਰੋਤ ਅਤੇ ਸੈਕੰਡਰੀ ਸਰੋਤ ਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਦੇ ਨਿਕਾਸੀ ਦੀ ਨਿਰਭਰਤਾ ਲੈਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ. ਸਾਨੂੰ ਲੱਭਣ ਲਈ ਇੱਕ ਉੱਚ ਗਿਣਤੀ ਦੇ ਨਾਲ ਜ਼ੋਨ ਦੀ ਰੌਸ਼ਨੀ ਇੱਕ ਛੋਟੇ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ. ਸਰਕਾਰ ਨੂੰ ਪ੍ਰਾਪਤ ਹੀਲਿਕਸ ਪਹਿਲੇ ਅਤੇ ਦੂਜੇ ਰਿੰਗ ਦੇ ਮੱਧ ਘੇਰਾ ਵਿੱਚ ਹੈ. ਇਸ ਲਈ, ਜਿੱਥੇ ਕੇਸ ਸਭ ਵੇਖਾਈ ਖੇਤਰ ਖੁੱਲ੍ਹੇ ਇੱਕ ਪਹਿਲੇ ਡਿਸਕ ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਦੋ ਵਾਰ ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਘੱਟ ਹੈ ਖੇਤਰ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਹੈ, ਅਤੇ ਤੀਬਰਤਾ ਚਾਰ ਵਾਰ ਦੇ ਕੇ ਵੱਖ ਹੈ.

Fresnel diffraction ਦਾ ਚਾਨਣ

ਦੀ ਕੀ ਇਸ ਮਿਆਦ ਮਤਲਬ ਹੈ 'ਤੇ ਗੌਰ ਕਰੀਏ. ਕਿਹਾ Fresnel diffraction ਹਾਲਤ ਹੈ, ਜਦ ਮੋਰੀ ਦੁਆਰਾ ਕਈ ਖੇਤਰ ਖੁੱਲ੍ਹਦਾ ਹੈ. ਜੇ ਸਾਨੂੰ ਰਿੰਗ ਦੀ ਇੱਕ ਬਹੁਤ ਸਾਰਾ ਨੂੰ ਖੋਲ੍ਹਣ ਜਾਵੇਗਾ, ਫਿਰ ਇਹ ਚੋਣ ਨੂੰ ਅਣਡਿੱਠਾ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਗਣਿਤ ਦੇ ਆਪਟਿਕਸ ਲਈ ਅੰਦਾਜ਼ਾ ਵਿੱਚ ਪਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ. ਜਿੱਥੇ ਕੇਸ ਦੁਆਰਾ ਮੋਰੀ ਅਬਜ਼ਰਵਰ ਕਾਫੀ ਘੱਟ ਇੱਕ ਜ਼ੋਨ ਲਈ ਖੋਲ੍ਹਿਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਅਤੇ ਇਸ ਹਾਲਤ ਨੂੰ ਕਿਹਾ ਗਿਆ ਹੈ Fraunhofer diffraction. ਉਹ ਸੰਤੁਸ਼ਟ ਹੋਣ ਲਈ, ਜੇ ਚਾਨਣ ਸਰੋਤ ਹੈ ਅਤੇ ਨਿਗਰਾਨ ਦੇ ਬਿੰਦੂ ਮੋਰੀ ਤੱਕ ਇੱਕ ਕਾਫੀ ਦੂਰੀ 'ਤੇ ਹਨ, ਮੰਨਿਆ ਗਿਆ ਹੈ.

ਜ਼ੋਨ ਪਲੇਟ ਸ਼ੀਸ਼ੇ ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਕਰੋ ਅਤੇ

ਤੁਹਾਨੂੰ, ਸਾਰੇ ਅਜੀਬ ਜ ਸਾਰੇ ਵੀ Fresnel ਜ਼ੋਨ ਨੂੰ ਬੰਦ ਹੋ, ਜਦਕਿ ਅਬਜ਼ਰਵਰ 'ਤੇ ਵੱਡਾ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਨਾਲ ਹਲਕਾ ਲਹਿਰ ਹੈ. ਕੰਪਲੈਕਸ ਜਹਾਜ਼ ਦੇ ਹਰ ਰਿੰਗ ਅੱਧੇ ਚੱਕਰ ਦਿੰਦਾ ਹੈ. ਇਸ ਲਈ ਜੇ ਖੁੱਲ੍ਹੇ ਛੱਡ ਅਜੀਬ ਜ਼ੋਨ, ਫਿਰ ਕੁੱਲ ਸਿਰਫ ਚੱਕਰ ਦੇ ਅੱਧੇ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ "ਥੱਲੇ-ਅੱਪ" ਦੀ ਸਮੁੱਚੀ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਕਰਨ ਲਈ ਯੋਗਦਾਨ ਪਾਉਣ ਚੂੜੀਦਾਰ ਜਾਵੇਗਾ. ਚਾਨਣ ਨੂੰ ਲਹਿਰ ਹੈ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਓਪਨ ਰਿੰਗ ਦੇ ਸਿਰਫ ਇੱਕ ਹੀ ਕਿਸਮ ਦਾ, ਜ਼ੋਨ ਪਲੇਟ ਕਹਿੰਦੇ ਦੇ ਰਾਹ ਵਿੱਚ ਰੁਕਾਵਟ. ਅਬਜ਼ਰਵਰ 'ਤੇ ਰੋਸ਼ਨੀ ਦੀ ਤੀਬਰਤਾ ਨੂੰ ਵਾਰ-ਵਾਰ ਪਲੇਟ' ਤੇ ਰੋਸ਼ਨੀ ਦੀ ਤੀਬਰਤਾ ਵੱਧ. ਇਹ ਤੱਥ ਹੈ ਕਿ ਹਰ ਓਪਨ ਰਿੰਗ ਦੇ ਚਾਨਣ ਲਹਿਰ ਉਸੇ ਪੜਾਅ ਵਿੱਚ ਨਿਗਰਾਨ ਨੂੰ ਫਲੈਗ ਕਾਰਨ ਹੈ.

ਇਸੇ ਸਥਿਤੀ ਨੂੰ ਇੱਕ ਸ਼ੀਸ਼ੇ ਦੇ ਨਾਲ ਚਾਨਣ ਦਾ ਧਿਆਨ ਨਾਲ ਦੇਖਿਆ ਗਿਆ ਹੈ. ਇਹ, ਪਲੇਟ ਦੇ ਉਲਟ, ਕੋਈ ਰਿੰਗ ਬੰਦ ਕਰ ਨਹੀ ਕਰ ਰਹੇ ਹਨ, ਅਤੇ ਚੱਕਰ, ਜੋ ਕਿ ਜ਼ੋਨ ਪਲੇਟ ਨੂੰ ਬੰਦ ਤੱਕ π * (2 π * ਮੀਟਰ) ਦੇ ਕੇ ਪੜਾਅ ਵਿੱਚ ਚਾਨਣ ਨੂੰ ਭੇਜਦੀ ਹੈ. ਇਸ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ, ਚਾਨਣ ਲਹਿਰ ਦੇ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਦੁੱਗਣੀ ਹੈ. ਇਸ ਦੇ ਨਾਲ, ਸ਼ੀਸ਼ੇ, ਇਸ ਲਈ-ਕਹਿੰਦੇ ਨੂੰ ਖਤਮ ਦੋਤਰਫ਼ਾ ਪੜਾਅ ਵਾਰੀ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਇੱਕ ਸਿੰਗਲ ਰਿੰਗ ਦੇ ਅੰਦਰ ਹਨ. ਇਹ ਇੱਕ ਸਿੱਧੀ ਲਾਈਨ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਹਰ ਜ਼ੋਨ ਲਈ ਅੱਧੇ ਘੇਰਾ ਦੀ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਜਹਾਜ਼ 'ਤੇ ਫੈਲਿਆ ਹੁੰਦਾ ਹੈ. ਇਸ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ, π ਵਾਰ ਕੇ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਵਾਧੇ, ਅਤੇ ਸਾਰੀ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਜਹਾਜ਼ ਚੂੜੀਦਾਰ ਸ਼ੀਸ਼ੇ ਸਿੱਧੀ ਲਾਈਨ ਵਿੱਚ ਜਪਿ.